行波過(guò)程分析的網(wǎng)格圖法
網(wǎng)格圖法是分析傳輸線(xiàn)行波過(guò)程的有力工具。網(wǎng)格圖有時(shí)間與距離兩個(gè)座標。它反映了任一瞬間線(xiàn)路入射波、反射波與透射波的位置與運動(dòng)方向,形象直觀(guān),易于理解。根據行波過(guò)程的網(wǎng)格圖,可求出線(xiàn)路上任一點(diǎn)電壓、電流隨時(shí)間的變化情況。
下面用兩個(gè)具體的例子說(shuō)明網(wǎng)格圖的應用。
1. 直流電壓突然作用于空載線(xiàn)路
如圖2.14.a所示,t=0,開(kāi)關(guān)K合上,電壓為E的直流電壓源與長(cháng)度等于L的空載長(cháng)線(xiàn)MN接通,線(xiàn)路N端接有電阻R,R是線(xiàn)路波阻抗值的二倍,因此N端的電壓反射系數ρN=1/3。
圖2.14.b給出了電壓行波傳播網(wǎng)格圖,橫座標X代表距離,X=0與X=L對應線(xiàn)路的兩個(gè)端點(diǎn),由X=0,X=L處分別作垂直于X軸的直線(xiàn)作為時(shí)間t軸。
t=0,K合上,電壓波Ui1=E以波速V向N端運動(dòng),用從M處時(shí)間軸t=0出發(fā)向下運動(dòng)的斜線(xiàn)來(lái)代替,斜線(xiàn)代表的電壓值不變,箭頭指向N端代表入射波的運動(dòng)方向。斜線(xiàn)上某一點(diǎn)座標為(t0、 x0),代表在t0時(shí)刻,電壓行波運動(dòng)到了線(xiàn)路上距離M端X0的位置,斜線(xiàn)與X=L處時(shí)間軸的相交點(diǎn)即電壓波運動(dòng)到N端所需時(shí)間τ(τ=L/V,是行波在整個(gè)線(xiàn)路上的傳播時(shí)間)。電壓行波運動(dòng)到N端后產(chǎn)生反射電壓Uf1返回M點(diǎn),在圖上用從N處時(shí)間軸t=τ點(diǎn)出發(fā)的斜線(xiàn)表示,反射電壓等于N端電壓反射系數乘以入射電壓,即Uf1=ρNUi1=E/3。Uf1在t=2τ時(shí)到達M點(diǎn),由于M點(diǎn)接有直流電壓源,內阻為0,對于入射電壓波來(lái)說(shuō)相當于短路,反射系數為-1,故產(chǎn)生反射波Ui2=-Uf1=-E/3向N點(diǎn)運動(dòng)。t=3τ時(shí)刻Ui2到達N點(diǎn),產(chǎn)生反射波Uf2=ρNUi2=-E/9又向M點(diǎn)運動(dòng)……,電壓行波這樣在M與N點(diǎn)來(lái)回運動(dòng),直至整個(gè)過(guò)程結束,形成了鋸齒形的網(wǎng)格圖。
根據網(wǎng)格圖,可以很方便地求出線(xiàn)路上任一點(diǎn)在任一時(shí)刻的電壓、電流值。首先在時(shí)間軸上找到所研究的時(shí)間t,然后把該時(shí)間前出現的所有的電壓、電流波求和即可。
(a)
(b)
圖2.14 直流電壓突然作用于空載線(xiàn)路網(wǎng)格圖
例如求N點(diǎn)電壓變化規律,t=τ之前,N端無(wú)電壓波出現,UN=0,而在τ〈t〈3τ期間,N點(diǎn)有來(lái)自M方向的入射波Ui1,與向著(zhù)M點(diǎn)運動(dòng)的反射波Uf1,故:
UN=Ui1+Uf1=E+(E/3)=4E/3
而在3τ〈t〈5τ期間,線(xiàn)路上存在Ui1、Uf1、Ui2、Uf2四個(gè)電壓波,它們的和是8E/9;依次類(lèi)推,求出5τ時(shí)刻之后的UN,如圖2.15。
圖2.15 線(xiàn)路M點(diǎn)電壓波形
隨著(zhù)時(shí)間的增大,可以證明UN趨近于穩定值E,因此有:
2. 向低電阻故障電纜注入幅值為E的直流電壓
如圖2.16.a 所示,電纜中間F點(diǎn)發(fā)生低電阻故障,F點(diǎn)到電纜兩端點(diǎn)的距離分別為L(cháng)1、L2,傳播時(shí)間分別為τ1與τ2(τ1〈τ2)。電纜N點(diǎn)開(kāi)路,電壓反射系數ρN=1;由于直流電壓源作用于M端,電壓反射系數為ρM=-1;故障點(diǎn)反射系數與透射系數分別為ρF與γF。由于電纜中存在低電阻故障,任意電壓波U到達F點(diǎn)后,除產(chǎn)生反射波ρFU外,還有透射波γFU繼續往前運動(dòng),對應的行波網(wǎng)格圖如圖2.16所示,各個(gè)電壓行波的數值均標在了對應的斜線(xiàn)上方。
a
b
圖2.16 向低電阻故障電纜注入直流電壓
光大百納--專(zhuān)注電纜故障檢測